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/逆格子ベクトル
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* 格子ベクトルと逆格子ベクトル [#xd8c48ce]
;,結晶構造を扱う諸分野において、回折の解析においで''逆格子ベクトル''という座標系が役立っている。
;,逆格子ベクトルは幾何空間の斜交座標系である''実格子ベクトル''と双対関係にあると見なせるため、
;,凌宮の逆基底表記を使えば、３次元の関係式を１次元の関係式と同じ形に記述できる。
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* 一般的定義 [#h06aa3d8]
;,一般に、結晶は３次元の周期性を持ち、３つの基底と３つの整数係数の線形結合で全格子点の位置を表現できる。
;,これらの基底は、基本並進ベクトルや基本単位ベクトルと呼ばれ、各周期方向の格子点の間隔を表す。
;,基本単位ベクトルを$$ \:a_1 $$、$$ \:a_2 $$、$$ \:a_3 $$、任意の整数を$$ n_1 $$、$$ n_2 $$、$$ n_3 $$と置くと、
;,任意の格子点の位置ベクトルである格子ベクトル$$ \:R $$は次のように与えられる：
#ceq(e)
$$ \:R $ = $ n_1 $ \:a_1 $ + $ n_2 $ \:a_2 $ + $ n_3 $ \:a_3 $$
#ceq(d)
;,一般に、基本逆格子ベクトル$$ \:b_1 $$、$$ \:b_2 $$、$$ \:b_3 $$は、計算法として以下のように定義される
((流派によっては$$ 2\pi $$を定義に含ませず、公式に顕わに出す場合もある。))：
#ceq(e)
$$ \:b_1 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_2 \vx \:a_3}{\:a_1 \sx (\:a_2 \vx \:a_3)} $$
#ceq(e)
$$ \:b_2 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_3 \vx \:a_1}{\:a_2 \sx (\:a_3 \vx \:a_1)} $$
#ceq(e)
$$ \:b_3 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_1 \vx \:a_2}{\:a_3 \sx (\:a_1 \vx \:a_2)} $$
#ceq(d)
;,格子ベクトルと同様に、任意の整数を$$ m_1 $$、$$ m_2 $$、$$ m_3 $$を用いて、線形結合をもって逆格子ベクトルを定義できる。
#ceq(e)
$$ \:G $ = $ m_1 $ \:b_1 $ + $ m_2 $ \:b_2 $ + $ m_3 $ \:b_3 $$
#ceq(d)
%bodynote
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* 逆基底表記による表記 [#j324533e]
;,基本逆格子ベクトルの定義から、
;,基本逆格子ベクトルは対応する基本格子ベクトルの逆基底を$$ 2\pi $$倍したベクトルであると言える。
;,このため、凌宮数学の逆基底表記を用いると、基本逆格子ベクトルを次のように表記できる：
#ceq(e)
$$ \:b_1 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_2 \vx \:a_3}{\:a_1 \sx (\:a_2 \vx \:a_3)} $ \Rightarrow $ 2\pi $ \ffd{1}{\:a_1} $ = $ \ffd{2\pi}{\:a_1} $$
#ceq(e)
$$ \:b_2 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_3 \vx \:a_1}{\:a_2 \sx (\:a_3 \vx \:a_1)} $ \Rightarrow $ 2\pi $ \ffd{1}{\:a_2} $ = $ \ffd{2\pi}{\:a_2} $$
#ceq(e)
$$ \:b_3 $ = $ 2\pi $ \ffd{\:a_1 \vx \:a_2}{\:a_3 \sx (\:a_1 \vx \:a_2)} $ \Rightarrow $ 2\pi $ \ffd{1}{\:a_3} $ = $ \ffd{2\pi}{\:a_3} $$
#ceq(d)
;,基本格子ベクトルや基本逆格子ベクトルは空間的周期性を記述するための物理量であり、
;,空間的に周期性を記述する物理量と比較すると理解し易い：
|l: |lx: |lx: |l=:l: |lx:r:|lx:r: |lx: | |lx: |lx: |c
|*c:時間的周期性 |< |< |*c:空間的周期性|<|< |< |< |< |< |
| 周期 |$$ T $$ | |波長| |$$ \lambda $$ | |基本格子ベクトル |$$ \:a $$| |
| 周期 |$$ T $$ | |波長| |$$ \lambda $$ | |基本格子ベクトル |$$ \:a $$| |
| 周波数、振動数|$$ f $,$ \nu $$|$$ = $ \ffd{1}{T} $$|波数|$$ \tilde\nu $,$ \kappa $,$ k $$|<|$$ = $ \ffd{1}{\lambda} $$|基本逆格子ベクトル|$$ \:b $$|$$ = $ \ffd{1}{\:a} $$ |
|角周波数、角速度|$$ \omega $$ |$$ = $ \ffd{2\pi}{T} $$|波数、角波数 |<|$$ k $$ |$$ = $ \ffd{2\pi}{\lambda} $$|基本逆格子ベクトル|$$ \:b $$|$$ = $ \ffd{2\pi}{\:a} $$|
;,ただし、$$ k $$は、分野によって角波数として定義される場合があり、定義を都度確認する必要がある。
;,同じく、基本逆格子ベクトル$$ \:b $$も流派によっては$$ 2\pi $$を含めない場合があり、定義に要注意。
//逆格子ベクトルは、同様に任意整数を係数とする線形結合で与えられる：
//#ceq(e)
// $$ \:G $$
//#ceq(c)
// $$ = $ m_1 $ \ffd{2\pi}{\:a_1} $ + $ m_2 $ \ffd{2\pi}{\:a_2} $ + $ m_3 $ \ffd{2\pi}{\:a_3} $$
//#ceq(e)
//#ceq(c)
// $$ = $ 2\pi $ \Big( $ \ffd{m_1}{\:a_1} $ + $ \ffd{m_2}{\:a_2} $ + $ \ffd{m_3}{\:a_3} $ \Big) $$
//#ceq(d)
%bodynote
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//* 内積 [#m10d36fb]
//
//;,双対基底の性質から、基本格子ベクトルと基本逆格子ベクトルの内積は$$ 2\pi $$または$$ 0 $$になる。
//#ceq(e)
// $$ \iro[ao]{\:a_1} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:b_1} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{\:a_1} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{2\pi}{\:a_1}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{2\pi} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ak]{\:a_1} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_2} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_1} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_2}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ak]{\:a_1} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_3} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_1} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_3}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(e)
// $$ \iro[ak]{\:a_2} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_1} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_2} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_1}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ao]{\:a_2} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:b_2} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{\:a_2} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{2\pi}{\:a_2}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{2\pi} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ak]{\:a_2} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_3} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_2} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_3}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(e)
// $$ \iro[ak]{\:a_3} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_1} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_3} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_1}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ak]{\:a_3} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:b_2} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{\:a_3} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{2\pi}{\:a_2}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
//#ceq(q)
// $$ \iro[ao]{\:a_3} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:b_3} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{\:a_3} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{2\pi}{\:a_3}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{2\pi} $$
//#ceq(end)
//このため、$$ \:R $$と$$ \:G $$内積は必ず整数の$$ 2\pi $$倍になる。
//#ceq(e)
// $$ \:R $ \sx $ \:G $ = $ 2\pi N $$ ただし、$$ N $ = $ n_1 m_1 $ + $ n_2 m_2 $ + $ n_3 m_3 $$で必ず整数になる
//#ceq(d)
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* まとめ・つなぎ [#t29b31f9]
;,[[凌宮数学の逆基底表記>逆基底]]を使えば、３次元反復構造の結晶を記述する基本格子ベクトル・逆格子ベクトルの関係を、
;,１次元の時間・周波数、波長・波数と同形の関係式で記述できる。
;,凌宮数学の逆基底表記は逆数と同様、分子に正規化条件を記述することにより、
;,$$ 2\pi $$など、$$ 1 $$以外の正規化条件で定義された双対基底にも応用できる。
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** 参考資料 [#zeb9ff42]
// - 北海道大学 http://www.hucc.hokudai.ac.jp/~q16691/Lecture/%E8%A1%A8%E9%9D%A2%E5%B7%A5%E5%AD%A6/%E9%80%86%E6%A0%BC%E5%AD%90%E3%83%99%E3%82%AF%E3%83%88%E3%83%AB%E3%81%A8%E5%9B%9E%E6%8A%98%E7%8F%BE%E8%B1%A1.pdf
- 東北大学 http://ceram.material.tohoku.ac.jp/~takamura/class/crystal/node6.html
- 山梨大学 http://www.ccn.yamanashi.ac.jp/~nabetani/lecture/crystal/crystal1-4.ppt
- 慶応大学 http://www.appi.keio.ac.jp/Itoh_group/ohp/butsu3.pdf
- ときわ台学 http://www.f-denshi.com/000okite/300crstl/306cry.html
![[PukiWiki]](image/NekoPunch.png "[PukiWiki]")
