/逆基底
%indent
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* 凌宮表記術：基底$$ \:e_n $$の逆基底：$$ \ffd{1}{\:e_n} $$ [#ud6bcc0e]
;,軸と軸が直交しない座標系では、双対基底（dual basis）なるものが登場する。
;,ざっくり言うと、１組の基底では手に負えないから２組の基底で何とか頑張る話。
;,習慣的には次のように、双対基底の片方を右下添字で表記し、他方を右上添字で表記する。
//;,しかし、右上添字は指数表記にも使われおり、多くの場合は文脈で判断できるが、記号系としては曖昧が残る
#ceq(e)
$$ \:e_x $$、$$ \:e_y $$、$$ \:e_z $$
#ceq(q)
⇔
#ceq(q)
$$ \:e^x $$、$$ \:e^y $$、$$ \:e^z $$
#ceq(end)
;,問題になるのは、両方の基底は添字の位置で関連づけるられているため、基底の書き方が限られることである。
;,例えば、$$ dx $$、$$ dy $$、$$ dz $$が基底になる外積代数では、$$ dx $$、$$ dy $$、$$ dz $$をそのまま使うと不都合が生じる。
;,これに対し、凌宮数学では以下のように双対基底を表記する。
| | |l=: |lx: |lx: | |lx: |lx: |l=: |lx: |lx: | |lx: |lx: |c
|* |< |*幾何基底 |< |< |< |< |< |*微小基底 |< |< |< |< |< |
|^ |< |*正基底 |< |< |*逆基底 |< |< |*正基底 |< |< |*逆基底 |< |< |
|*通常表記|< |$$ \:e_x $$|$$ \:e_y $$|$$ \:e_z $$|$$ \:e^x $$|$$ \:e^y $$|$$ \:e^z $$|$$ dx $$|$$ dy $$|$$ dz $$| ─ | ─ | ─ |t=:
|^ |< |$$ \:e_1 $$|$$ \:e_2 $$|$$ \:e_3 $$|$$ \:e^1 $$|$$ \:e^2 $$|$$ \:e^3 $$|$$ dx_1 $$|$$ dx_2 $$|$$ dx_3 $$|$$ dx^1 $$|$$ dx^2 $$|$$ dx^3 $$|
|*凌宮表記|*分数表記|$$ \:e_x $$|$$ \:e_y $$|$$ \:e_z $$|$$ \ffd{1}{\:e_x} $$|$$ \ffd{1}{\:e_y} $$|$$ \ffd{1}{\:e_z} $$|$$ dx $$|$$ dy $$|$$ dz $$|$$ \ffd{1}{dx} $$|$$ \ffd{1}{dy} $$|$$ \ffd{1}{dz} $$|t=:
|^ |*指数表記|$$ \iro[gy]{\:e_x^{+1}} $$|$$ \iro[gy]{\:e_y^{+1}} $$|$$ \iro[gy]{\:e_z^{+1}} $$|$$ \:e_x^{-1} $$|$$ \:e_y^{-1} $$|$$ \:e_z^{-1} $$|$$ \iro[gy]{dx^{+1}} $$|$$ \iro[gy]{dy^{+1}} $$|$$ \iro[gy]{dz^{+1}} $$|$$ dx^{-1} $$|$$ dy^{-1} $$|$$ dz^{-1} $$|
|^ |*指数略記|$$ \iro[gy]{\:e_x^+} $$|$$ \iro[gy]{\:e_y^+} $$|$$ \iro[gy]{\:e_z^+} $$|$$ \:e_x^- $$|$$ \:e_y^- $$|$$ \:e_z^- $$|$$ \iro[gy]{dx^+} $$|$$ \iro[gy]{dy^+} $$|$$ \iro[gy]{dz^+} $$|$$ dx^- $$|$$ dy^- $$|$$ dz^- $$|
;,逆数表記を用いたのは、逆基底が逆数と同じ発想であるため。
;,指数表記は、単にスカラの逆数が$$ -1 $$乗に書けるのに合わせているだけ。
;,指数略記は、式ではなく、一塊の記号として扱いたい場合の表記である。
;,この他、$$ e^{+1} $$と$$ e^+ $$は$$ + $$と$$ - $$の対称性を考慮した表記で、正基底と見なす意思の強調に使える。
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* 双対基底の定義式 [#s7f65b9f]
;,３次元の場合、双対基底の定義を通常表記で書くと、こうなる：
#ceq(e)
$$ \iro[ao]{\:e_x} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:e^x} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_x} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^y} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_x} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^z} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(e)
$$ \iro[ak]{\:e_y} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^x} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ao]{\:e_y} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:e^y} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_y} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^z} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(e)
$$ \iro[ak]{\:e_z} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^x} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_z} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\:e^y} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ao]{\:e_z} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\:e^z} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(end)
;,これを凌宮表記で書くと：
#ceq(e)
$$ \iro[ao]{\:e_x} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{1}{\:e_x}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_x} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_y}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_x} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_z}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(e)
$$ \iro[ak]{\:e_y} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_x}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ao]{\:e_y} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{1}{\:e_y}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_y} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_z}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(e)
$$ \iro[ak]{\:e_z} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_x}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ak]{\:e_z} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_y}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$
#ceq(q)
$$ \iro[ao]{\:e_z} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{1}{\:e_z}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$
#ceq(end)
;,この内、$$ \iro[ao]{\:e_x} $ \iro[ao]{\sx} $ \iro[ao]{\ffd{1}{\:e_x}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$など
内積が$$ \iro[ao]{1} $$になる&color(#06F){正規条件};は、小学校で習う逆数と全く同じである。
//;,同じものを同じように書く。そうすれば小学校と大学の数学が繋がる。
;,対して、$$ \iro[ak]{\:e_x} $ \iro[ak]{\sx} $ \iro[ak]{\ffd{1}{\:e_y}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$など
内積が$$ \iro[ak]{0} $$になる&color(#C00){直交条件};も、スカラの逆数を拡張する追加条件と思えば良い。
;,図１は通常のベクトル除算。$$ \:e_x $$自身と内積が$$ 1 $$になるベクトルは無数に存在するため、逆ベクトルは一義に決まらない。
;,図２は基底のベクトル除算。$$ \:e_x $$以外の基底と直交する条件が加わって、逆基底となる解が１つに絞られる。
|*図１：ベクトル除算 |*図２：基底除算 |l:h
|&attachref(./ベクトル除算.png,30%);|&attachref(./基底除算.png,30%);|
;,この「単独で考えず、複数の基底をセットで考える」のが、基底とベクトルとの違いであり、逆基底を定義可能にする鍵である。
;,正規条件と直交条件の両方が、逆数の拡張である凌宮表記の逆基底に込められる意味である。
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* 逆基底の逆基底 [#l9c36f61]
;,任意の数$$ x $$の逆数$$ x^{-1} $$の逆数は、以下のように一種の分数計算として元の数$$ x $$に戻る。
#ceq()
$$$
\ffd{1}{x^{-1}} = \ffd{1}{\ffd{1}{x}} = x
$$$
#ceq(end)
;,同様に、任意の基底$$ \:e_x $$の逆基底$$ \:e_x^{-1} $$の逆基底も正基底$$ \:e_x $$に戻る。
;,凌宮表記を用いると、逆基底の逆基底を以下のように逆数の逆数と同じように記述できる。
#ceq()
$$$
\ffd{1}{\:e_x^{-1}} = \ffd{1}{\ffd{1}{\:e_x}} = \:e_x
$$$
#ceq(end)
;,このように、「逆数」と「逆数を求める演算」を兼ねる逆数表記と同様、
;,逆数表記を流用した凌宮表記も「逆基底」と「逆基底を求める演算」の記号を両方兼ねている。
;,対して、通常表記は正基底と逆基底の記号を定めているに過ぎず、正基底から逆基底を求める演算の記号に成りえない。
;,このため、通常表記で「逆基底の逆基底」の結果である正基底を書けても、操作そのものを式で表現する手段はない。
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* 正基底による逆基底 [#v2496269]
;,一般に、逆基底は正基底の式で記述できる。
;,例えば３次元の場合は次のようになる
((計算は、[[［物理のかぎしっぽ / ベクトル解析 / 双対基底］>http://hooktail.sub.jp/vectoranalysis/DualBases/]] が丁寧で分かりやすい。))：
#ceq(e)
$$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}\:e_y \vx \:e_z\phantom{)}}{\:e_x \sx (\:e_y \vx \:e_z )} $$
#ceq(end)
;,これについて、凌宮表記の$$ \ffd{1}{\:e_x} $$は、
$$ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}\:e_y \vx \:e_z\phantom{)}}{\:e_x \sx (\:e_y \vx \:e_z )} $$から
$$ \ffd{\phantom{\sx (}\:e_y \vx \:e_z\phantom{)}}{\sx (\:e_y \vx \:e_z )} $$を形式的に省いたものと見なせる。
;,外積代数で定義される外積を用いると、より洗練された形で記述できる：
#ceq(e)
$$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\clap{1}{\phantom{\:e_x}} \wx \:e_y \wx \:e_z}{\:e_x \wx \:e_y \wx \:e_z} $$
#ceq(end)
;,これなら、４次元の$$ O\mathchar`-xyzt $$座標系では次のようになるのが容易に推測できる（実際そうなる）：
#ceq(e)
$$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\clap{1}{\phantom{\:e_x}} \wx \:e_y \wx \:e_z \wx \:e_t}{\:e_x \wx \:e_y \wx \:e_z \wx \:e_t} $$
((３次元と同様： 分母で全ての基底が出揃い、ボリュームフォームというスカラー値$$ V $$になる； 分子はベクトル値になる； 分数線は分子の$$ \ffd{1}{V} $$倍という演算を表す。))
#ceq(end)
;,したがって、凌宮表記の$$ \ffd{1}{\:e_x} $$は、
次元に応じた$$ \ffd{\wx \:e_y \wx \:e_z \wx \cdots}{\wx \:e_y \wx \:e_z \wx \cdots} $$のような何かを、形式的に省いた記号と見なせる。
%bodynote
//;,他の次元でも、$$ \ffd{1}{\:e_x} $$が記号的に何かを省いていると見なせる。
//;,ただ、省かれているモノを記述するには、少しマイナーな表記を使う必要がある。
//
//;,$$ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}\:e_y \vx \:e_z\phantom{)}}{\:e_x \sx (\:e_y \vx \:e_z )} $$自体の意味は、
//;,まず分子の$$ \:e_y \vx \:e_z $$で$$ \:e_x $$以外の基底に垂直なベクトルを作って逆基底の直交条件を満たし、
//;,次に分母の$$ \:e_x \sx (\:e_y \vx \:e_z ) $$で大きさを調節して正規条件を満たしている。
//;,このため、直交条件を満たすため、$$ n $$次元でば$$ n - 1 $$個の基底と直交するベクトルを作る必要がある。
//
//;,$$ n - 1 $$個のベクトルと直交するベクトルを作る演算を前置演算子$$ \vx(\:v_1, \:v_2, \cdots \:v_{n-1}) $$とする
// ((参照：[[［Wikipedia / クロス積 / 行列式を使った拡張］>http://ja.wikipedia.org/wiki/%E3%82%AF%E3%83%AD%E3%82%B9%E7%A9%8D#.E8.A1.8C.E5.88.97.E5.BC.8F.E3.82.92.E4.BD.BF.E3.81.A3.E3.81.9F.E6.8B.A1.E5.BC.B5]]))と、
//;,各次元における逆基底と直交条件を満たす演算は以下になる：
//#ceq(e)
// 次元数： 正基底による逆基底の表示
//#ceq(a)
// 残る全ての基底と直交するベクトルを作る演算
//#ceq(e)
// １次元： $$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}{\vx()\phantom{)}}}{\:e_x \sx (\vx())} $$
//#ceq(a)
// $$ \vx() $ \equiv $ \:e_x $$
//#ceq(e)
// ２次元： $$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}{\vx(\:e_y)\phantom{)}}}{\:e_x \sx (\vx(\:e_y))} $$
//#ceq(a)
// $$ \vx(\:e_y) $$は$$ \:e_y $$に垂直で、大きさが$$ |\:e_y| $$のベクトル((不思議なことに、２次元に関しては等価な表記が無い。（私が知らないだけかもしれないが…）))。
//#ceq(e)
// ３次元： $$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}{\vx(\:e_y, \:e_z)\phantom{)}}}{\:e_x \sx (\vx(\:e_y, \:e_z))} $$
//#ceq(a)
// $$ \vx(\:e_y, \:e_z) $ = $ \:e_y \vx \:e_z $$((これはお馴染みの３次元の２項演算のクロス積である。))
// $$ = $ \ast(\:e_y \wx \:e_z) $$
// ((「$$ \wx $$」は[[ウェッジ積>http://ja.wikipedia.org/wiki/%E5%A4%96%E7%A9%8D]]で、クロス積「$$ \vx $$」を拡張した演算である。))
// ((「$$ \ast $$」は[[ホッジ作用素>http://ja.wikipedia.org/wiki/%E3%82%A6%E3%82%A7%E3%83%83%E3%82%B8%E7%A9%8D#.E3.83.9B.E3.83.83.E3.82.B8.E5.8F.8C.E5.AF.BE.E6.80.A7]]で、ウェッジ積の計算結果をクロス積に変換する演算子と思えば良い。))
//#ceq(e)
// ４次元： $$ \ffd{1}{\:e_x} $ = $ \ffd{\phantom{\:e_x \sx (}{\vx(\:e_y, \:e_z, \:e_t)\phantom{)}}}{\:e_x \sx (\vx(\:e_y, \:e_z, \:e_t))} $$
//#ceq(a)
// $$ \vx(\:e_y, \:e_z, \:e_t) $ = $ \ast(\:e_y \wx \:e_z \wx \:e_t) $$
// ((４次元以上はウェッジ積で記述するしかない))
//#ceq(e)
// ……
//#ceq(end)
//形式的に
//$$ \ffd{\phantom{\sx (}{\vx()\phantom{)}}}{\sx (\vx())} $$、
//$$ \ffd{\phantom{\sx (}{\vx(\:e_y)\phantom{)}}}{\sx (\vx(\:e_y))} $$、
//$$ \ffd{\phantom{\sx (}{\vx(\:e_y, \:e_z)\phantom{)}}}{\sx (\vx(\:e_y, \:e_z))} $$、
//$$ \ffd{\phantom{\sx (}{\vx(\:e_y, \:e_z, \:e_t)\phantom{)}}}{\sx (\vx(\:e_y, \:e_z, \:e_t))} $$が省かれていると見なせるのが分かる。
//
//%bodynote
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* ベクトル$$ \:A $$の$$ x $$成分 [#adaf3531]
;,双対基底で考える場合、習慣的には以下のように成分と基底の添字を上下逆の付き方で書く
((実際問題、基底の右上添字よりも、この成分の右上添字の方が指数の添字と衝突しやすい))。
#ceq(e)
$$ \:A $$
#ceq(c)
$$ = $ A^x $ \:e_x $ + $ A^y $ \:e_y $ + $ A^z $ \:e_z $$
#ceq(e)
#ceq(c)
$$ = $ A_x $ \:e^x $ + $ A_y $ \:e^y $ + $ A_z $ \:e^z $$
#ceq(end)
;,双対基底で成分分解する場合は、ベクトルと逆基底の内積で成分を割り出せる((駄洒落ではなく、文字通りに割り出している点に注意))
((参考：[[［物理のかぎしっぽ / ベクトル解析 / ベクトルの成分を表す］>http://hooktail.sub.jp/vectoranalysis/VectorRepresentation/]]が丁寧で分かりやすい))。
;,例えば$$ \:A $ = $ A^x $ \:e_x $ + $ A^y $ \:e_y $ + $ A^z $ \:e_z $$を$$ \ffd{1}{\:e_x} $$と内積させると$$ A^x $ = $ \:A $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$が得られる：
#ceq(e)
$$ \:A $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$
#ceq(c)
$$ = $ \Big(A^x \, \:e_x\Big) $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$
$$ + $ \Big(A^y \, \:e_y\Big) $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$
$$ + $ \Big(A^z \, \:e_z\Big) $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$
#ceq(e)
#ceq(c)
$$ = $ A^x $ \Big(\iro[ao]{\cancelto{1}{\:e_x \sx \ffd{1}{\:e_x}}}\Big) \;\, $$
$$ + $ A^y $ \Big(\iro[ak]{\cancelto{0}{\:e_y \sx \ffd{1}{\:e_x}}}\Big) \;\, $$
$$ + $ A^z $ \Big(\iro[ak]{\cancelto{0}{\:e_z \sx \ffd{1}{\:e_x}}}\Big) \;\, $$
#ceq(a)
$$ \iro[ao]{\cancelto{1}{\;\;}\;\;\;\;} $$： &color(#06F){正規条件};
&br;$$ \iro[ak]{\cancelto{1}{\;\;}\;\;\;\;} $$： &color(#C00){直交条件};
$$ \iro[ao]{\cancelto{1}{\;\;}\;\;\;} $$： &color(#06F){正規条件};
&br;$$ \iro[ak]{\cancelto{0}{\;\;}\;\;\;} $$： &color(#C00){直交条件};
#ceq(e)
#ceq(c)
$$ = $ A^x $$
#ceq(end)
;,$$ y $$成分と$$ z $$成分も同様に求まり、
これらを$$ \:A $ = $ A^x $ \:e_x $ + $ A^y $ \:e_y $ + $ A^z $ \:e_z $$に代入すると：
#ceq(e)
$$ \:A $$
$$ = $ \Big(\:A \sx \ffd{1}{\:e_x} \Big) $ \:e_x $$
$$ + $ \Big(\:A \sx \ffd{1}{\:e_y} \Big) $ \:e_y $$
$$ + $ \Big(\:A \sx \ffd{1}{\:e_z} \Big) $ \:e_z $$
#ceq(end)
;,ベクトルと逆基底の内積を分数表記に纏めると、さらに簡潔な式になる：
//((ここで、$$ \ffd{\:A}{\:e_x} $$は内積$$ \:A $ \sx $ \ffd{1}{\:e_x} $$として纏めているが、1形式と-1形式の外積$$ \:A $ \wx $ \ffd{1}{\:e_x} $$と解釈しても同じ結果になる。))：
#ceq(e)
$$ \:A $$
$$ = $ \ffd{\:A}{\:e_x} $ \:e_x $$
$$ + $ \ffd{\:A}{\:e_y} $ \:e_y $$
$$ + $ \ffd{\:A}{\:e_z} $ \:e_z $$
#ceq(end)
;,１次元ではスカラ除算である$$ A $ = $ \ffd{A}{e_x} e_x $$になるため、ベクトルになって成分が増える感覚のままで良い。
;,この感覚を多次元に残すことも逆基底に分数表記を用いた理由の一つである。
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* 微分のベクトル扱い [#eaa70db6]
;,外積代数では、$$ dx $$、$$ dy $$、$$ dz $$自体を基底として扱う。
;,凌宮表記を用いると、その逆基底は$$ \ffd{1}{dx} $$、$$ \ffd{1}{dy} $$、$$ \ffd{1}{dz} $$になる。
;,記号的には、任意の微分$$ dF $$((外積代数では全微分をベクトルと見なす。))に対し、
;,正基底は$$ \int\!\!\!\!\int \! dF $ dx $ = $ \int \! F $ dx $$のような積分を、逆基底は$$ \ddd{F}{x} $$
((一般的には、１次元では微分を$$ \ddd{F}{x} $$と書くが、２次元以上では偏微分$$ \ppd{F}{x} $$として微分記号を変えている。これに対し、凌宮数学では一貫性のため$$ d $$に統一している。))
のような微分を作る。
;,逆基底の定義式にある&color(#06F){正規条件};と&color(#C00){直交条件};は、
;,$$ \iro[ao]{\ddd{x}{x}} $ \iro[ao]{=} $ \iro[ao]{1} $$や$$ \iro[ak]{\ddd{x}{y}} $ \iro[ak]{=} $ \iro[ak]{0} $$のように、外積代数の基底になる条件そのものに対応する((一般的には、偏微分として$$ \ppd{x}{x} $ = $ 1 $$や$$ \ppd{x}{y} $ = $ 0 $$と書く。))。
;,同様に、記号的にベクトルの成分分解に適応すると''全微分''や''１次微分形式''の式が得られる：
#ceq(e)
$$ dA $ = $ \ddd{A}{x} dx $ + $ \ddd{A}{y} dy $ + $ \ddd{A}{z} dz $$
#ceq(end)
;,ここで、$$ \ddd{A}{x} $$にある$$ dA $$は、ベクトル$$ dA $$の成分分解として左辺の$$ dA $$との完全一致が要請されることに注意。
;,さらに、$$ \ddd{A}{x} $$にある$$ dx $$は、微分基底$$ dx $$そのものを表すため、やはり完全一致が要請される。
;,このため、凌宮数学では偏微分でも全微分と同じ$$ d $$で記述する。
%bodynote
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* まとめ・つなぎ [#l7cf3999]
;,凌宮数学の逆基底表記は、大学で習う双対基底を、小学校の逆数に関連付ける。
;,逆数と同じ記号を用いるため、(1)''逆基底自身''と(2)''逆基底を求める演算''の２通りの読み方を持つ。
;,形式的ではあるが、(1)と(2)に関してそれぞれ以下のように解釈できる：
- (1') 正基底による逆基底の式から$$ \ffd{\wx \:e_y \wx \:e_z \wx \cdots}{\wx \:e_y \wx \:e_z \wx \cdots} $$を省いた値
- (2') 双対基底の定義にある正規条件に基づき、$$ \:e_x $ \sx $ \:? $ = $ 1 $$ となる $$ \:? $$ を求める演算
;,この表現力により、割り算、ベクトルの成分分解、全微分など、関係のある概念を統一的に記述する力を持つ。
//;,逆基底は、その応用の広さから、数学の一つ大きな軸となりうる。
//;,これから、ベクトルと微分積分に関する多くの記事で登場するだろう。
%bodynote
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ベクトル除算.png
基底除算.png
