微分積分学の基本公式のバックアップソース(No.21)

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* 【執筆中】 [#k72ad61c]
* 凌宮読取術：$$ \int_{x_0}^{x_n} \!\! f(x) dx $ = $ F(x_0) $ - $ F(x_n) $$ ⇒ $$ \int_{x_0}^{x_n} \!\! \ddd{F}{x} dx $ = $ \int_{x_0}^{x_n} \!\! dF $ = $ \Delta F $$ [#se0e5cc6]
;,微分積分学には、「微分積分学の基本公式」と呼ばれる微分と積分を結ぶ関係式がある。
#ceq(e)
   $$ \int_{x_0}^{x_n} \!\! f(x) dx $ = $ F(x_0) $ - $ F(x_n) $$　　　ただし、$$ F(x) $$は$$ f(x) $$の原始関数 ── $$ \ddd{F(x)}{x} = f(x) $$
#ceq(end)
;,歴史的には、別々に発展した微分法と区分求積法という２大分野を繋げた超重要公式である。
;,現在のベクトル解析では、重要な置換積分公式
  ((勾配の線積分：$$ \int_{\:a}^{\:b}\! $($ \:\nabla $ F $)$     d\:r $ = $ F(\:b) $ - $ F(\:a) $$ ── 微分積分の基本公式のベクトル版。なぜか慣用名が無い。))
  ((回転の面積分：$$ \int_{S}\! $($ \:\nabla \!\vx\! \:F $)  \sx d\:S $ = $ \int_{R} $ \:F $ \sx $ d\:r $$ ── 面積分と線積分を繋ぐ置換積分公式。ストークスの定理。))
  ((発散の体積分：$$ \int_{V}\! $($ \:\nabla $ \sx $ \:F $)$       dV $ = $ \int_{S} $ \:F $ \sx $ d\:S $$ ── 体積分と面積分を繋ぐ置換積分公式。ガウスの定理。))が全てこの基本公式の拡張版という位置づけ。

;,問題は、図形と密接に繋がっている基本公式にも関わらず、図による直観的な説明が見掛けない。
;,微分積分学の基本公式では、微分の結果に対して積分を行うため、
;,一般的に教えられる「微分は傾き、積分は面積」という考え方では１枚の絵にならない。

;,体積分は体積、面積分は面積、線積分は線積(?)要は長さを表すのが名前通りの意味。
;,微分積分の基本公式に出てくる積分は、スカラの線積分であるため、長さを表すように図示できる。
;,このため、凌宮数学では、基本公式を以下のように読み替え、ベクトル解析の考え方で図示する。

#ceq(e)
   $$ \int_{x_0}^{x_n} \!\! f(x) dx $ = $ F(x_0) $ - $ F(x_n) $$ ⇒ $$ \int_{x_0}^{x_n} \!\! \ddd{F}{x} dx $ = $ \int_{x_0}^{x_n} \!\! dF $ = $ \Delta F $$
#ceq(end)

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* 微小を表す微分、総和を表す積分 ── もう一つの微分・積分 [#y94d886c]
** 独立変数の微分・積分 [#i0a8e6ec]

;,問題を簡単にするため、まず１つの変数$$ x $$だけについて考える。
;,変数１つしかないから関数を考えなくても良く、関数$$ y $ = $ f(x) $$の独立変数と考えても良い。
;,とにかく今、$$ x $$は、他からの影響を考えなくて良い、自由な変数である。

;,まず、$$ x $$軸上に２点$$ x_0 $$と$$ x_n $$を考える。
;,すると、２点によって区間$$ x_0 $::$ x_n $$
  (($$ a $ :: $ b $$は閉区間の凌宮表記である。一般的に$$ [a,b] $$という表記を用いられるが、紛らわしいため凌宮数学では用いない。))が区切られる。
;,区間$$ x_0 $ :: $ x_n $$の長さを２点の差分$$ \Delta x $$と定義すると、$$ \Delta x $ = $ x_n $ - $ x_0 $$と書ける。

|&attachref(./Δx.png,25%);|

;,次に、区間$$ x_0 $::$ x_n $$の$$ N $$等分を考える。
;,すると、区間$$ x_i $::$ x_{i+1} $$に対応する差分は$$ \delta x_i $ = $ x_{i+1} $ - $ x_i $$と書ける。
//;,区間と差分を対応させるため$$ \delta x_i $$と添字を付けているが、等分のため$$ i $$に依らず等値である$$ \delta x_i \underset{i}{=} \delta x $$。
;,今、区間を単純に分割しているため、$$ \delta x_i $$を足し合わせば必ず$$ \Delta x $$に戻る。

#ceq(e)
    式１：　$$ \sum_i \delta x_i $ = $ \Delta x $$
    ((厳密に書くと、$$ \sum_{i=0}^{N-1} \delta x_i $ = $ \Delta x $$になるが、「全ての$$ i $$についての和」という意味を強調するため、表記「$$ \sum_i $$」を用いる。))
#ceq(end)
|&attachref(./δxi.png,25%);|

;,ここで、無限に分割すると、分割数$$ N $$を$$ \infty $$に、$$ \delta x_i $$は$$ 0 $$に近づく。
;,$$ 0 $$に近づけた$$ \delta x_i $$を$$ dx $$と書くと、この$$ dx $$が$$ x $$全微分と呼ばれるもう一つの微分となる。
;,式１は分割数に無関係に成り立つため、無限に分割した場合でも同様の式が成り立つ：
#ceq(e)
    式２：　$$ \sum_{i=0}^{\infty} dx $ = $ \Delta x $$
#ceq(end)
|&attachref(./dxi.png,25%);|


要点を簡潔に纏めると、
- ２点$$ x_n $$と$$ x_0 $$の引き算から、差$$ \Delta x $$が得られる。
- 差$$ \Delta x $$を分割していくと、差分$$ \delta x_i $$が得られる。
- 無限に分割してくと$$ \delta x_i $$が$$ 0 $$に近づき全微分$$ dx_i $$が得られる。



;,&attachref(./差.png,40%);


- 方法１：　微分が傾きを表す図で、積分の表すものを探し出し、微分積分学の基本方式を説明してみた
-- 手順１：　２点の差を考える
-- 手順２：　２点の間を有限に分割し、各分割に対応する差の総和を考える
-- 手順３：　２点の間を無限に分割し、同上。
* 一般的な微分積分 ── 被微分関数・被積分関数の有る微分・積分 [#bfea63a1]
-- 手順４：　関数を考える
-- 手順５：　手順１～３を繰り返す

* まとめ [#l61b9098]
- 結果１：　積分は探すまでもなかったし、自明に近い関係だった。
-- 明らか過ぎて故に、説明するまでも無かったのだろうか
- 結果２：　区分求積にある「近似誤差が０になる」の概念が発生せず、常に「厳密に一致」するためハードルが低い

* つなぎ [#g57744a6]


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* 作図 [#bb77c072]
- 座標
　$$ \iro[md]{x} $$
　$$ \iro[md]{y} $$
　$$ \iro[md]{0} $$

- 差
　$$ \iro[ai]{F} $$
　$$ \iro[ai]{x_0} $$
　$$ \iro[ai]{x_1} $$
　$$ \iro[ai]{x_2} $$
　$$ \iro[ai]{x_3} $$
　$$ \iro[ai]{x_n} $$
　$$ \iro[ai]{F_0} $$
　$$ \iro[ai]{F_n} $$
　$$ \iro[ak]{\gdl F} $$
　$$ \iro[ak]{\gdl x} $$
　$$ \iro[ak]{\gdl F_i} $$
　$$ \iro[ak]{\gdl x_i} $$
- 差分
　$$ \iro[ai]{x_i} $$
　$$ \iro[ai]{x_{i+1}} $$
　$$ \iro[ai]{F_i} $$
　$$ \iro[ai]{F_{i+1}} $$
　$$ \iro[ak]{\gDl F_i} $$
　$$ \iro[ak]{\gDl x_i} $$

　$$ \iro[ak]{dF} $$
　$$ \iro[ak]{dx} $$
- 微分
　$$ \iro[ak]{dF_i} $$
　$$ \iro[ak]{dx_i} $$
- グラフ
;,&attachref(./差分.png,40%);
;,&attachref(./微分.png,40%);
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